電界基準の違いによる Bi-2223 銀シーステープ線材の不可逆磁界 Dependence of Irreversibility Field on Electric Field Criter* *ion for a Bi-2223 Silver-Sheathed Tape Wire 九工大・情報工 A, 九大院・シス情 B, 金材研 CO福田光洋 A, 児玉武士 A* *, 白石和男 B, 西村昭一 B, 小田部 荘司 A, 木内勝 B, 木須隆暢 B, 松下照男 A;B, 伊* *藤喜久男 C OM. FukudaA, T. KodamaA, K. ShiraishiB, S. NishimuraB, E. S. OtabeA, M. KiuchiB, T. KissB, T. MatsushitaA;B* *, K. ItohC Kyushu Inst. of Tech.A, Kyushu Univ.B, NRIM.C fukuda@aquarius10.cse.kyutech.ac.jp はじめに 不可逆磁界 Biは、臨界電流密度 Jcを決定すBgと電界範囲の関係を Fig. 2 * *に示す。 Fig. 2 より広い る電界基準 Ecや Jcの閾値 Jcにより大きく値を変え電界領域について Biが、磁束ク* *リープ・フローモデル る。そのため様々な方法で測定された Biを EcやにJcより記述できることが分かる。電* *界領域の異なる電流 により整理する必要がある。本研究では、超電導-Bi-電圧特性をスケーリングさせた結* *果、転移磁界はそれ 2223 銀シーステープ線材を用いて様々な測定方法によぞれ異なる値を示した。このこ* *とは、スケーリングが示 り Biを求め、 Ecおよび Jcとの関連を求めた。またす相転移が純粋な磁束線の特性に* *基づくとされる磁束線 磁束クリープ・フローモデルによる Biの理論結果とののグラス - 液体転移モデルに矛* *盾する。 比較を行い、さらに磁束線のグラス - 液体転移モデルに 基づくスケーリングにより求めた転移磁界 Bgと Biの比 較を行った。 実験 試料は、フィラメント数 f = 59 の超電導 Bi-2223 銀シーステープ線材で、幅 3:7 mm 、厚さ 270 ~m であ り、 4:2 mm の長さに切断して用いた。線材内部のフィ ラメントを観測したところ、平均の幅 w、厚さ d は、そ れぞれ 320 ~m、 11 ~m であった。また、直流磁化率よ り求めた臨界温度 Tcは 110 K であった。本研究では、 具体的に以下の方法により不可逆磁界を求めた。 (1) 交 流磁化率の虚部が立ち上がる温度 (不可逆温度 Ti) の磁 界依存性、 (2) 四端子法による電流 - 電圧特性において Ec = 10-4 V/m かつ Jc = 107 A=m2 とした場合、 (3) 直流磁化のヒステリシスの幅から Jcを求め、 Jc= 107 A=m2 とした場合、および (4) 磁化の緩和により求 められた電流 - 電圧特性において Ec = 10-10 V/m か つ Jc = 107 A=m2 とした場合である。測定 (4) に関Fig.I1rreversibility field of * *Bi-2223 silver-sheathed しては、 SQUID 磁力計を用いて磁気モーメント m の緩 tape wire determined with * *different elec- 和を測定し、以下の解析式を用いて電流 - 電圧特性の評 tric field criterion. 価を行った。またすべてのフィラメント内の磁束分布が Bean モデルで記述されるような臨界状態にあるものと して考えている。 J = ___12m____w2df(3l - w) E = -___~0___2df(l.+dw)m_dt さらに比較のため、電界領域が大きく異なる二つの電 流 - 電圧特性について磁束線のグラス - 液体転移モデル に基づくスケーリングを行い、 Bgを求めた。 結果および検討 上記の測定方法によって求められた 不可逆磁界および転移磁界の比較を Fig. 1 に示す。 Fig. 1 からも分かるように電界基準を高く設定するとFig.D2ependence of irreversib* *ility field on elec- Biが高く評価された。また温度 70K において Jc = tric field criterion at T * *= 70 K. 107 A=m2としたときの Biの Ec依存性ならびに磁束ク リープ・フローモデルによる理論結果との比較、さらに